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sonst gleichen Umständen durchaus keine gleichförmige ist; 
vielmehr nimmt der Magnetismus für kleinere Dichtigkeiten 
stark, für mittlere schwach und für grössere wiederum stark 
zu. Sodann fragte sich Auerbach, ob bei pulverförmigem 
Eisen derselbe Einfluss der magnetisierenden Kraft auf den 
temporären Magnetismus der Pulver wie beim konsistenten 
bestünde und es ergab sich, dass auch bei pulverförmigen 
Körpern die Magnetisierung für sehr kleine Kräfte pro- 
portional, für grössere schneller und für noch grössere lang- 
samer wächst. Also steigt die Magnetisierbarkeit bis zu 
einem Maximum und nimmt dann wieder ab. Da nach 
diesen Versuchen von Auerbach auch für unsere Suspensionen 
eine Abhängigkeit der magnetischen Permeabilität von der 
magnetisierenden Kraft zu erwarten war, so wurde die 
Magnetisierungskurve für die beiden Medien bestimmt mittels 
der ballistischen Methode. 
Eine 76,5 cm lange Glasröhre von 8,02 cm lichter 
Weite wurde gleichmässig mit Draht umwickelt, so dass die 
Windungszahl pro cm gleich 6,489 war. Auf die Mitte dieser 
Spule wurde eine Sekundärspule mit 1000 Windungen ge- 
schoben, deren Widerstand gleich 221 S2 war und deren Enden 
über einen Rheostaten mit einem Deprez — d' Arsonval In- 
strumente verbunden waren. Der Primärstrom wurde kommu- 
tiert und mittels eines Präzisionsamperemeters von Siemens 
und Halske gemessen, indem er zugleich durch einen passenden 
Abteilungswiderstand von 2 — 9 Amp. gesteigert werden konnte. 
Zunächst wurde eine Reihe zusammengehöriger Werte für 
die Primärstromstärke und Ablenkungen bestimmt, während 
die Glasröhre mit Luft oder Glycerin gefüllt war, wobei sich 
dieselben Werte ergaben, und dann in derselben Weise die 
entsprechenden Werte für die beiden Suspensionen. Aus diesen 
Ablenkungen kann man dann auf einfache Weise die magne- 
tische Permeabilität erhalten, wie folgende Betrachtung zeigt. 
Bezeichnen wir durch H die Intensität des magnetischen Feldes 
im zentralen Teil der Röhre, so ist die Gesamtzahl der In- 
