wird p mit harmonischen Obertönen gehört, wenn u ein ganz- 
zahliges Vielfaches von p ist. 
Dieses komplizierte Verhalten entspricht nun aber voll- 
ständig der Ohm-Helmholtz’schen Resonanztheorie und ist mit 
den früheren Vorstellungen, es entstehe im Ohr bei Ton- 
unterbrechungen stets ein subjektiver Intermittenzton, 
unvereinbar. 
Wie nämlich auch im einzelnen die Art der Tonunter- 
brechung oder Tonintensitätsschwankung beschaffen ist, es 
lässt sich die Amplitude jedenfalls darstellen als Fourier’sche 
Reihe : J — $o “I - #1 sin (2 tc ut - f- di) — (-• 
«2 sin (2 • 2 nut + d 2 ) 
+ • • • 
Die Luftbewegung ist demnach 
J sin (2 n p t -j- s) — ao sin (2 Tip t -f- s) 
+ -^-cos{2 n (p — u)t + £ 1 } + ^-cos{2n(p + «)<+. £ 1 } 
+ -^-eos{ 2 n (p — 2m) t + £ 2 } + ~cos{2 n (p -f 2 u) t + £ 2 } 
4 " 
Bei den Tonunterbrechungen resultieren demnach die Töne: 
p, p — • w, p — 2 w, p — Bw, ... 
pA' u i P + V + 3«, . . . 
Die Töne p , p — w, p — 2 u ... sind aber auch gerade die 
von K. L. Schaefer und 0. Abraham experimentell gefundenen 
Töne. 
Ist speziell p ein ganzzahliges Vielfaches von «/, so ent- 
sprechen diese Töne p ) p — u . . . den Tönen u, 2 w, 3u . . . ; und 
wenn u ein ganzzahliges Vielfaches von p ist, so resultieren 
die Töne p , 2 p ) 3p oder einzelne derselben ... in voll- 
ständiger Uebereinstimmung mit den Ergebnissen der Versuche. 
Töne der Schwingungszahl p -\- u, p 2 u, . . . p -f- nu 
sind in der Abhandlung von K. L. Schaefer und 0. Abraham 
nicht angegeben. 
