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Auf meine Anfrage, ob vielleicht derartige Töne zur 
Beobachtung gekommen sind, sandte mir Herr Prof. K. L. 
Schaefer einen Teil des glücklicherweise noch vorhandenen 
Beobachtungsprotokolles, in dem nun tatsächlich einige solche 
Töne p nu als gehört verzeichnet sind. Mit freundlicher 
Erlaubnis der Herren K. L. Schaefer und 0. Abraham seien 
diese in der folgenden Tabelle mitgeteilt. 
u 
V 
Gehört 
155 
ca. 1650 
hs — p 2 u und c/s 4 = p 4- 4 u 
ca. 307 
E — ca. 83 
E stark schwebend 
„o 
e 
g 1 — 396 p -j- u 
/i 1 = 495 s* 2p + u 
ca. 330 
h 1 = 495 
gis 2 = p -f- u 
Diese hierdurch gegebene Bestätigung der Theorie ist 
um so wertvoller als nach gütiger Mitteilung diese Be- 
obachtungen nur nebenbei gemacht und notiert sind, ohne 
dass nach diesen Tönen p + nu besonders gesucht wurde. 
Die Intensitätskoefficienten ao a± . . . etc. hängen von 
der Art der Unterbrechung ab. In dem Fall, dass diese , der- 
artig ist, dass Zeiten vollkommener Tonlosigkeit mit Zeiten, 
während deren die gegebene Tonintensität besteht, abwechseln, 
wie es bei den Versuchen von K. L. Schäfer und 0. Abraham 
der Fall war, lässt sich folgender allgemeine Satz angeben: 
Die Intensität des Tones p wächst mit zunehmender 
Dauer des Tondurchganges gegen die Dauer der Tonpause. 
Für alle anderen auftretenden Töne p — nu, p -\- nu gilt 
dagegen die Beziehung: Die Intensität ist bei gegebener In- 
tensität des primären Tones und gegebener Unterbrechungs- 
periode die gleiche für zwei Anordnungen, in denen die Zeit- 
dauer von Tonpause und Tondurchgang vertauscht sind. 
