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Aus (1) folgt 
M\ — Mo cos y 
M 
M± cos y - Mi 
~ r M~ 
wenn M=Y M± 2 + M 2 2 - 2 M± M 2 a 
2 M\ Mo cos y 
und daraus 
(3 a) Mi cos — M 2 cos (#o -j-- y) — df. 
Demnach folgt aus (2) 
T 
wenn ® gesetzt wird. 
Aus dieser Gleichung (4) kann das Verhalten des Magnet- 
systems bei Drehung des Aufhängekopfs abgeleitet werden. 1 ) 
Es ist 
düi) COS T 
dr 0 
demnach erreicht der Drillungswinkel w seinen grössten Wert, 
wenn cos t — 0, also der Ablenkungswinkel t des Magnet- 
systems aus der Lage bei untordiertem Faden ein rechter 
ist. Dann ist nach (4) 
1 
Bis dahin war die Drehung des Torsionskopfes rascher 
als die des Magnetsystems, von jetzt an wird es bei weiterer 
Drehung umgekehrt, das Magnetsystem bewegt sich rascher 
als der Torsionskopf, besitzt aber immer noch eine stabile 
Gleichgewichtslage. Das wird anders bei einer gewissen 
Stelle, die sich folgendermassen findet. Wenn von einer 
Gleichgewichtslage bei bestimmtem t und co aus das Magnet- 
1) Vgl. hiermit: Paul Schulze, Über asymmetrische Schwingungen. 
Inaug. Dissert., Greifsw. 1901. S. 16 ff. und F. Richarz und P. Schulze, 
Annalen d. Phys. 8, 351. 1902. 
