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System ohne Bewegung des Torsionskopfes um den kleinen 
Winkel € in positiver Richtung gedreht wird, so wird es 
wieder in die Ruhelage zurückkehren, wenn das in negativer 
Richtung wirkende vom Erdmagnetismus herrührende Drehungs- 
moment M\H sin (# s) — M 2 H sin (y & -j- s) grösser ist 
als das in positiver Richtung wirkende von der Drillung des 
Fadens herrührende T (co — «). Dann findet also stabiles 
Gleichgewicht statt, labiles dagegen, wenn das letztere Dreh- 
ungsmoment grösser ist als das erste. Die Bedingung stabilen 
Gleichgewichts ist also 
T 
Mi sin ^ s) — M 2 sin (y + & -f s) — (co — «) oder nach 
1 1 
T T 
(2), (1) und (Ba) TJ co • cos s |pf M cos x sin s ]> — (co — e ), wofür 
ti ti 
wegen der Kleinheit von e gesetzt werden kann: 
— | 0 w s 2 -f (cos x O) s 0. 
Diese Bedingung ist immer erfüllt, wenn 0 > 1 ist. sie hört 
aber auf erfüllt zu sein, wenn bei 0 <C 1 
cos 'l = — 0 
wird. Dann ist nach (4) 
/ 1 — 0 2 
und die ganze Drehung des Aufhängekopfes: 
x + üo m arc cos (— 0) 
/ 1 — 0 2 
0 
Überschreitet das Magnetsystem diese Lage nach der posi- 
tiven Seite hin, so schlägt es um, d. h. es verlässt mit be- 
schleunigter Geschwindigkeit die labil gewordene Gleichge- 
wichtslage in positiver Richtung und sucht eine neue stabile 
auf. Von der Grösse von 0 hängt es ab, wo diese sich be- 
findet. Bezeichnet man den eben für die Grenzlage der 
Drehung des Authängekopfes angegebenen Ausdruck durch 
F(0), so ergeben sich die x und co für die neue Gleichge- 
