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Eine nochmalige Drehung führe die Spiegelnormale nach 
OB 2 , sodass die Fernrohrablesung nahe dem Ende der Skala 
liegt; wir bezeichnen alle in Betracht kommenden Grössen 
wie eben, nur mit dem Index 2 statt 1. Dann haben wir auch 
sin T2 — 0602. 
Aus den letzten drei Gleichungen folgt 
sin t± — sin tq — 0 (w 1 — wo) 
sin T2 — sin to = 0 (w 2 — wo). 
Wir haben nun 
Ti To — Ti — To ; r 2 — To — T2 To 
«1 — Wo = Wi — Wo' — (Ti — To‘)\ W 2 — W 0 = W 2 ' — Wo' — (t 2 ~ ^o') 
können also die Differenzen der m und t durch die der w ' und t 4 
ausdrücken, diese sind aber aus den Beobachtungen bekannt. 
In den oben aufgestellten Gleichungen schreiben wir 
daher 
sinTi = sin ( (ti — To) + to) = sin (ti' — tq 4 ) cos to + cos (ri' — To 4 ) simo 
sin T2 — sin ( (t2 — To) + to) = sin (r<2 4 — to 4 )costo -f cos (V 2 ' — 0 sm T ° 
also erhalten wir 
Sin (Ti — To 4 ) — (1 — COS (Ti — To*)tgTo _ _ wi — Wo 
Sin(T2 — To 4 ) (1 — COs(T2 — Vo 4 )tgTo W2 — m 
Djirin ist nur to noch unbekannt. Wir setzen 
wi — w 0 
W 2 Wo 
= ß 
und haben : 
(5) tgr o 
1 sin(r i — to ') — sin (T 2 4 — to) • -Q 
sm- 
^0 
sm" 
T2 — T 0 
fJ 
Ferner ist 
also : 
( 6 ) 
sm Ti wi ^ sinT\ — smTo w 1 — wo 
sin tq wo sin tq wo 
sm To 
mo — t— ; 
sinTi — sin tq 
(wi — w 0 ). 
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