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in denen sie fliessen. Ist C der für beide Rollen gleiche 
Reduktionsfaktor, so haben wir, wenn y die Ablenkung des 
Magnetsystems durch die Ströme ist, 
T 
Mi sin (fr + y) — M 2 sin(fr -f- y -f- cp) — (co — cp) 
JrL 
— (ji Mi cos (fr -\- (p — d) — i 2 M 2 cos(fr -f- cp y — d).^ 
Da cp ein kleiner Winkel ist, können wir in erster An- 
näherung setzen 
cos(p — 1 sincp — (ß , 
haben also 
C^M±sinfr — M 2 sin (fr f- y) — ^ co ^ — i± Mi cos (fr — d) 
+ i 2 M 2 cos(fr + r — d) -f ^t^Micosfr — M 2 cos(fr + y) 4 ) C 
4- i\ M±sin(fr — d) — i 2 M 2 sin(fr -f- y — d)J cp — 0. 
Mit Rücksicht auf die Gleichungen (1), (2) und (3) folgt 
daraus 
(8) (p — [(iiMi(Mi — M 2 cosy) — i 2 M 2 (Mi cosy — M 2 ))cos(t — d) 
— (h — k) Mi M 2 sinysin(v — d) ] : 
[CM 2 (cos t + 0) + (iiMi(Mi — M 2 cosy) 
— i 2 M 2 (Mi cosy — M 2 )) sin (t — d) + (ii — i 2 ) MiM 2 sin y cos (t _ d)]. 
Lassen wir nun den gleichen Strom i in positivem Sinne 
durch beide Rollen laufen, so wird n — i 2 — i und die 
Gleichung (8) geht über in 
fO'i cos(t - 6) 
' ^ C(cost 4- ©) 4~ isin(c — d) 
Lassen wir dagegen in der Weise, wie das Galvanometer 
gewöhnlich gebraucht wird, die eine Rolle, etwa die erste, 
in positivem Sinne und die andere von demselben Strome i 
i: 
