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(10) (p - —i 
in negativem Sinne durchlaufen, so wird i± = — i 2 — i und 
die Gleichung (8) wird 
(Mi 2 — M 2 2 )cos (t— d) — 2 Mi M 2 sin y sin (t — d) 
CM 2 (cost + 0) '+ i ( (Mr — M 2 2 ) sin (% — d) + 2 Mi M 2 sin y cos (?;— d)) 
Wenden wir in dem Falle der Gleichung (9) den Strom, 
sodass i in — i übergeht, und bezeichnen den Ausschlag dann 
durch c/ 2 , während wir ihn bei positvem i durch cpi bezeichnen, 
so geben die beiden so erhaltenen Gleichungen 
an 
tg(? — d ) 
C(cost — (— 0) = i 
ffi jjj ya 
_ 2 fjpi fjp2 
2 (f i ( / 2 
cos (t — d) = i 
<fl — fjP2 
y ((ft + n) 2 -F 1 (fi 2 (f 2 2 
Sind aus (5) t (das dort mit bezeichnet ist) und aus 
(7) Q bekannt, so können wir aus der ersten der Gleichungen 
(11) d, den Winkel der Windungsebenen der Rollen mit dem 
magnetischen Meridian, und aus der zweiten C, den Reduktions- 
faktor der Multiplikatoren bestimmen. — Hat man (5) und (6) 
dazu benutzt, den Aufhängefaden in der Ruhelage ungedrillt 
zu machen und dreht man die Rollen um den jetzt bestimmten 
Winkel d, so sind r und d Null, und die für gleichläufige 
Ströme gültige Gleichung (9) wird 
(9a) 
9> 
C (1-1-0)- 
Das ist eine Gleichung von ganz derselben Form, wie 
sie für den einzelnen Magnet (etwa M±) in einer Rolle gilt. 
Der Ausschlag würde auch in beiden Fällen der gleiche sein, 
wenn nicht Ö verschieden wäre. Das ist im Fall des ein- 
T , T 
zelnen Magnets 
T 
ist, 
... rr , in unserem aber und wenn y = 0 
MiH MH 
(Mi - M 2 ) H 
als in jenem Fall. 
, also grösser, folglich der Ausschlag kleiner 
