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Wenn wir dagegen den Strom blos um den zweiten 
Magnet leiten, also i± = 0 setzten, so folgt aus (8) 
M 2 (M 1 cos y — J\l 2 ) 
( 1 5 ) <f — i sin y _ CM 2(i 
und daraus und aus Gleichung (3) 
B Mi sin y 
0 ) 
tg (&o y)- 
^ y ' iB — C(1 4- 0) — M 1 cosy — M 2 
Die Gleichungen (14) und (16) bestimmen #o, denWinkel, welchen 
die Achse des stärkeren Magnets mit dem magnetischen 
Meridian bildet, und y, den spitzen Winkel zwischen beiden 
Achsen. 
-ß 
Der Bedeutung von B gemäss ist , — M 2 = M2 cosy, 
also 
( 
) M 2 — i¥j 2 
2 - — 2.i, 
tgr 
und in der zweiten der Gleichungen (12) 
B_ 
tgr 
H 
tgr 
i¥o 
Setzen wir 
f jTi f /2 
%2 ~ f JPl) 
so ergibt sich 
(17) Mi 2 — (A§ + A 2 )M 2 und M 2 
0(1 fft 0) = Ai 
(A l - A 2 )M\ 
Das magnetische Moment M des Magnetsystems ist in 
bekannter Weise durch Schwingungsversuche zu ermitteln, 
wobei man allerdings die Köllen, des stark dämpfenden Ein- 
flusses wegen, den ihr kupferner Kern ausübt, entfernen muss. 
Die Gleichungen (17) dienen dann zur Bestimmung der 
Momente der einzelnen Magnete. 
Die oben vorausgesetzte Gleichheit der Reduktions- 
faktoren der beiden Multiplikatoren kann übrigens mittelst 
der Gleichungen (13) und (15) geprüft werden. Das in (13) 
