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gegen den absoluten Nullpunkt gegen 0, denn sie beträgt 
— Gültigkeit der Gasgesetze wiederum vorausgesetzt — RT 
für das Grammmolekyl. 
Wir erhalten somit 
(10.) . . . Q = 2vß-T 2 + 2vyT d + . . . . 
und also durch Intergration von (1): 
lnK=J-^T-~-g-T*- 
Integriert man die der Gleichung (1) ganz analoge 
Gleichung 
dln% l — RT 
~äT~— RT 2 ’ 
so erhält man unter Berücksichtigung von 
{l — RT) _ —0 und 
(~^inr T) ) T= o = 0 (wegen (3)) 
ln^-i-\-t^± T+ y^lo T 2 + , 
wo die ß, y, ... sich wie in (10) auf die gasförmigen, die 
ßo , yo • • . • sich auf die kondensierten Substanzen beziehen. 
Die Reihen für ln h und ln ? erscheinen hier im Unter- 
schied zu den Nernstschen als reine Potenzreihen. Stellt 
man für die Intergrationskonstanten J, i, die von N e r n s t ge- 
fundene Relation 
J — 2vi 
auf, so erkennt man deren genaues Zusammenfallen mit der 
auf bequemerem Wege gewonnenen Gleichung (7). 
