% 
a4re para I o centígrado, d es la densidad del mercurio con rela- 
ción al aire tomado á 0, y (cosa importante y nueva en esta 
teoría) M es el número de metros á que es preciso elevarse para 
que la temperatura del aire baje I o centígrado. 
Esta fórmula, reducida á números, se convierte en 
B 1 
0 m ,76(l+«í) a 
f 0,2345 
6 m ,867 
De aquí se deducen varias conclusiones notables respecto á 
la constitución física de la atmósfera. 
l.° Si el rayo no camina horizontalmente, y su marcha se 
inclina un ángulo i con el horizonte, la refracción disminuye 
en la proporción de eos. i á la unidad; pero siendo mayor en- 
tonces el trayecto recorrido por el rayo que su proyección ho- 
rizontal en la relación de la unidad á eos. i, hay aquí compen- 
sación, y llamando siempre .9 al ángulo en el centro de la tierra 
comprendido entre la señal y el observador, tendremos como 
antes 
r 
s 
w = 
B 
i 
0 m ,76(t +«ty 
0,2345 
6 m , 867 ) 
- 1 
m y 
Me reservo dar la demostración rigurosa de esta fórmula, 
y compararla con la observación: notemos, sin embargo, á 
continuación que la refracción sería nula, y que el rayo iria 
6*, 867 
en línea recta si se tuviese 0,2345 — — 0 , lo cual da 
M— 29 ra ,3. Así, si la temperatura en el aire bajase I o para 
29 m ,3, no habría refracción. Por otra parte, tomando B= 0 m ,76 
0 m 
y t= 0*, se tendrá w=0,2345 — — L— ; haciendo esta cantidad 
J M 
1 
por término medio igual á j- , ó bien 0,0667, se tiene para M 
cerca de 41 metros; todas estas cantidades son mucho mas pe- 
queñas que 200 metros, que es la cantidad á que es preciso 
elevarse para tener una disminución de I o en la temperatura 
de las capas superiores de la atmósfera. 
Mi fórmula de refracción terrestre se obtiene por los prin- 
