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tres tubos formados por columnas del vidrio pulverizado, cm 
yas densidades son proporcionales á los números i, 2 y 3. 
Para impedir la influencia de la evaporación, deben ponerse 
debajo de una campana de vidrio en un espacio saturado de 
vapor de agua, y cuidar de que se sumerjan desigualmente en 
el mismo líquido. 
La ascensión se verifica con mas rapidez en la masa menos 
densa*, pero prolongando la duración del esperimento, se halla 
finalmente que aquella es proporcional á la densidad de la masa 
porosa, es decir, que está en razón inversa de los tubos capi- 
lares, que puede suponerse que existen en esta. No nos deten- 
dremos en referir los números hallados, porque en su mayor 
parte no presentan proporciones constantes, y con facilidad se 
comprende que no pueden ser homogéneas en todas sus partes 
las masas obtenidas de este modo. 
Nos falta considerar el punto mas oscuro de los fenómenos 
de imbibición, á saber, los límites á que puede elevarse un 
líquido en una masa porosa; ó con mas exactitud, la ley que 
da la proporción entre la velocidad con que el líquido sube y 
la cantidad de agua que se eleva, y por consecuencia la canti- 
dad de trabajo producido por una fuerza que, para abreviar, 
llamaremos fuerza de imbibición . 
Supongamos que se haga el esperimento con un pedazo de 
tela ó de papel colocado verlicalmente, cuyo estremo inferior 
se sumerja á una profundidad constante. Si se efectúa al aire 
libre, se evapora el líquido embebido en proporción de la tem- 
peratura y en razón inversa de la cantidad de vapor que con- 
tiene el aire. Es fácil apreciar la analogía que hay aquí entre 
las -condiciones mecánicas que pueden aplicarse para esplicar 
los fenómenos de la imbibición, y aquellas á que está sometida 
una barra metálica que tenga uno de sus estreñios en un medio 
de una temperatura constante, y que radie calor por su super- 
ficie. La ley de la pérdida de calor por la radiación de un 
punto de la superficie, es la que dan solo como aproximación 
las fórmulas bien conocidas de Newton, á saber, que el calor 
que se pierde en un tiempo dx es proporcional al esceso de 
temperatura t del punto sobre la del medio. Como todas las 
demás circunstancias son iguales, puede admitirse que la eva- 
