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vecto se halla que el cuadrado de esta velocidad es igual al 
cuadrado de su velocidad horizontal primitiva, mas el cuadrado 
de la velocidad vertical producida por la acción del medio. 
Como esta última acción es proporcional al trayecto descrito, ó 
si se quiere al tiempo en que ha podido ejercerse esta acción, 
se deduce que en esta teoría, lo mismo que en la otra, la in- 
flexión del rayo estará en proporción constante con el camino 
recorrido, lo cual caracteriza á la marcha circular. 
Sábese por otra parte, que respecto á la dirección de los ra- 
yos, ambas teorías conducen exactamente á los mismos resul- 
tados. Me servirá, por lo tanto, esclusivamente la teoría de las 
ondulaciones, que considera aquí una onda cuya parte supe- 
rior é inferior son muy distintas. 
Sea a el trayecto que recorre la parte inferior ó pie del 
plano de la onda: la parte superior de la misma, que camina 
en un aire algo mas enrarecido, adelantará á la inferior; y si 
designamos por a el camino algo mayor que recorre la parte 
alta de la onda, a 1 —a será la cantidad que adelantará al pie la 
cabeza del plano de la onda. Si llamamos h á la altura ó grueso 
de la onda ó haz de rayos, esta se inclinará un ángulo muy 
pequeño, medido por Puede decirse también que los ra- 
yos se encorvarán una cantidad r, que es la refracción terres- 
tre, cuvo valor es el siguiente: 
r: 
a —a 
~hT' 
A esto está reducida la cuestión; lo demás solo es una serie de 
trasformaciones, según los principios mas comunes de la óp- 
tica. 
Antes de ir mas adelante, consideremos a' y a como arcos 
de círculo concéntricos, siendo X el radio del arco a, y por 
consiguiente X+k el del arco o!; en este caso la curvatura ó 
refracción r será el ángulo en el centro común á los arcos a y 
a t v tendremos á la vez 
9 w 
a 
*v» v r\ 
a 1 
X+h 
