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ó bien 
rX=.a y rX-\-rh: 
Restando a f de a, resulta 
a'—a=rh, 
de donde 
a 
rz 
a’ — a 
h 
como anteriormente. 
En rigor, la onda en su punto de partida no está entera- 
mente en las mismas circunstancias que en su llegada después 
de los trayectos a y a, puesto que es vertical al partir y a! 
llegar está inclinada , formando con la vertical un peque- 
ñísimo ángulo Podría, pues, á prior i despreciarse esto, 
y no tener en cuenta el efecto, casi nulo, que de aquí resulta 
para la diferencia de las densidades del aire encima y debajo 
déla onda; pero para no volver á tratar de ello, observaré que 
si r es la inclinación de la onda sobre la vertical del punto de 
llegada, la vertical de este punto que atravesará este haz en 
toda su altura será tal , que multiplicada por eos. r, dé el 
grueso h de la onda. Pero el coseno de un ángulo muy peque- 
ño no se diferencia de la unidad mas que en una cantidad pe- 
queña del segundo orden. No hay que tratar, por lo tanto, del 
efecto de este ligero cambio de inclinación en el sentido de que 
pueda influir sobre el grueso vertical de la onda. 
Vamos ahora á valuar 
r= 
a' — a 
Si el aire está á cero, y la presión normal iV=0 m ,76, su 
proporción de refracción es m= 1,000294, de manera que 
m — 1 = 0,000294. A la presión B y á Já temperatura t esta 
proporción de refracción se convierte en 
4 , , , N B i 
1+{pi JVTh’ 
siendo ¿el coeficiente de dilatación del aire para I o centígrado 
