tiene sensiblemente a= 
68 
11 
8000 J 
fracción cómoda para los 
cálculos). Tomaremos B y t por la presión y temperatura de 
la parte inferior de la onda; en este caso la parle superior-, que 
es mayor que la inferior en una altura h , tendrá una presión 
barométrica menor que esta inferior, cuya diferencia será una 
cantidad igual á una pequeñísima columna de mercurio >?, equi- 
valente á una altura de aire h tomada á t° y á una presión B. 
La parte superior de la onda caminará por lo tanto en un aire 
cuya presión será B— n , siendo * escesivamente pequeña. Ade- 
más, como el aire disminuye de temperatura á medida que se 
va subiendo, la temperatura del que recorre la parte superior 
de la onda no será t, sino t disminuida en la pequeñísima can- 
tidad 9, que es la disminución de temperatura correspondiente 
á la elevación h, la cual mide el grueso de la onda. La tem- 
peratura del aire para lo alto de la onda será por consiguiente 
f— 9. De aquí se deduce que la relación de refracción del aire 
que atraviesa lo alto de la onda, será por consiguiente 
l+'(m-t) 
B—-» 1 
~ 14 -a(í-+¡* 
mientras que para la parte inferior esta relación de refracción 
era • 
- . / B 1 
pero, según la teoría, estando los dos caminos a f y a en razón 
inversa de las proporciones de refracción, tendremos 
Q? I Q l l 1 — (? 72 — 1 ) 
B 1 
N 1+4 ’ 
l+(m-l) 
5-» 
N 
1 
1++-+ 
siendo » y ú escesivamente pequeños, el último término de esta 
proporción se convierte en 
l+(ro— 1) 
B 1 
N 1 + a£ 
— (m— 1) 
» 1 
lV 1+4 
+ (w-l) 
B_ ccS 
N (l+cctf 
despreciando , como suele hacerse, los términos de segundo 
orden * y 9. Para concluir después con » y e, es evidente que 
