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siendo » la pequeña columna de mercurio reducida á cero, 
equivalente á una columna h de aire á t° y á B de presión, 
tendremos 
h B 1 
d N 1+4 
siendo d la densidad del mercurio referido á la del aire tomada 
á cero (podemos lomar í/=10o 10). Del mismo modo, sea M 
la cantidad á la cual sería necesario elevarse para tener una 
disminución de temperatura igual á I o centígrado en la loca- 
lidad y en el momento de la observación ; tendremos para una 
altura h una disminución de temperatura 0 = -=+ Se ve que 
esta disminución 0 de temperatura, que hace el aire mas denso, 
obra en sentido contrario de la disminución » de la presión, 
que hace al aire menos compacto y menos refringenle. Por lo 
demás, la oposición de los signos en la espresion 
l+(m— 1) 
B 1 
N 1+4 
(m- 
Ni+*t^ K n (i+zty 
indica bastante este antagonismo muy importante, y que creo 
que todavía no se ha introducido por ningún autor en la fórmu- 
la de las refracciones terrestres. Haciendo 
_ h B 1 _ h 
'"~lN í+tf* y -~M 
en el último término de la proporción anterior, resulta 
B 1 B 1 
a f : a . : l+-(m— l)-rr ~ : l+(m— 1) — 
N 1+4 
N 1+a t 
. . h B 1 . B ah 
(m 1 ) “j’ñfe fA , __ “ 1 " (jft ~j\T 
d iV 2 (1+a/) 2 
de aquí 
a’ -a: a::(m- \) h . + 1 
d iV 2 (l+=O a 
■(m— 1) 
^(l+«0 5 ’ 
B ah 
:1 + 
B \ h B 1 B ah 
