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reproducido en otras alturas del mercurio bajo la influencia 
de la misma campana, lo que no he observado. 
Las vibraciones longitudinales, excitadas en una columna 
de mercurio sostenida en el tubo por la presión atmosférica, 
deben propagarse como en una varilla metálica libre en sus dos 
extremidades. Si designamos por l y p la longitud y el peso de 
la columna, por# la gravedad, y por q un coeficiente constan- 
te, el número n de las vibraciones longitudinales que la co- 
lumna es capaz de experimentar en la unidad de tiempo, se 
expresa en la siguiente fórmula (1), 
El coeficiente q representa la fracción en la cual el de- 
nominador c es aquí el coeficiente de la compresibilidad del 
mercurio á una presión p ejercida en la superficie s de la co- 
lumna líquida. Según los recientes experimentos de Mr. Gras- 
si (2), c=0, 00000295 respecto de una presión de una atmós- 
fera, lo que da á p el valor de l k , 033X5. Si se designa por d 
la densidad del mercurio, se tiene p=l. s . d. En el momento 
de la vibración de las observaciones longitudinales, en la extre- 
midad de la columna barométrica su altura era de 0 m ,7604 á 
4 o . Si se atiende á los diferentes valores indicados y á los de 
g — - 9 m , 8 i , d= 18,59, dedúcese de la fórmula precedente: 
381. 
Este es el número de las vibraciones longitudinales que una 
columna de mercurio de 0 m , 7 6 , libre en sus dos extremidades, 
sería capaz de experimentar. Veamos ahora si este número está 
en relación, ya con el sonido fundamental de la campana, ya 
con uno de sus sonidos armónicos. 
El sonido fundamental de la segunda campana de la cate- 
(1) Mecánica de Poisson, §. 496. 
(2) Cours de Physique de Mr. Jamin, (orno í. 
TOMO X. 6 
