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d ral de Amberes es un poco más bajo que el la >x de la segunda 
octava inferior á la del diapasón que me ha servido en esta 
comparación. La evaluación del número exacto de las vibra- 
ciones del la del diapasón se presenta incierta á causa de la 
elevación progresiva de su tono en los instrumentos de música. 
Según los experimentos hechos por Savart en París, el la del 
diapasón correspondia hace algunos años á 880 vibraciones. 
Recientemente Mr. Lissajoux ha demostrado que el la de la 
Grande Opera de París da 898 vibraciones por segundo, siendo 
más alto que el de la Opera Cómica. El la de la segunda oc- 
880 
4 
:220, según el 
lava del diapasón está representado por 
898 
número de Savart, y por — =224,5 según el de Mr. Lissa- 
joux. Si el tono de la campana fuese exactamente el la x, sería 
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preciso multiplicar, como es sabido, por — el de los dos nú- 
meros anteriores, en el que sería preciso detenerse para obte- 
ner el número de vibraciones correspondientes al la * de la es- 
cala. Como el tono de la campana no pasa enteramente de un se- 
mitono más arriba del la, me atendré al producto 220X- — 229, 
en el cual figura el número deducido del la de Savart. La cifra 
229 representa muy aproximadamente las vibraciones de la 
campana en cuestión . 
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Si multiplicamos este resultado por “.obtenemos 243, nú- 
mero que expresa las vibraciones de la quinta del sonido fun- 
damental. Aproximemos esta cantidad á las 331 vibraciones 
longitudinales que, según el cálculo, pueden producirse en una 
columna de mercurio de G m ,76 bajo la influencia de percusio- 
nes convenientes. Estos dos números difieren poco entre sí. 
Considerando al primero como bien determinado, haré obser- 
var que para obtener el número 331, ha sido preciso introducir 
en ios cálculos un elemento, el coeficiente de compresibilidad 
del mercurio c, cuyo valor preciso no está aún quizá bien de- 
terminado, á causa de la corrección dependiente de la extensi- 
bilidad de los depósitos de vidrio en que se verifica la compre- 
