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cen los árboles á una allura mayor que la atmosférica, desde 
un terreno húmedo, donde continuamente se loma esta agua, 
hasta las hojas facticias, donde se evapora continuamente. 
Deduciré como conclusión que las fuerzas capilares bastan para 
explicar el movimiento de la savia. 
Ahora me ocuparé de un hecho particular de capilaridad. 
Si se toma un tubo capilar cuya longitud sea igual á 1 me- 
tro poco más ó ménos, y se pone en comunicación por uno de 
sus extremos con un recinto vacío, se producirá en el canal 
interior una corriente de aire, que irá desde la atmósfera al 
recinto. Aproximando entonces al extremo libre un dedo cu- 
bierto con un trapo mojado, y apoyando y separándole alter- 
nativamente muchísimas veces, y con cortos intervalos, se ve- 
rán algunos índices líquidos separados por burbujas de aire 
que recorren el tubo con una velocidad muy grande al prin- 
cipio, pero que disminuye á medida que se multiplican, y 
acaba por ser nula. Desde este momento se suspende la opera- 
ción, pero en el tubo tendremos un rosario de burbujas de aire 
y de agua. Preparado así el aparato, tiene propiedades muy 
singulares. 
Ejerciendo una presión en un extremo, los primeros índi- 
ces se adelantan vivamente, pero los siguientes mudan ménos 
de lugar, y los últimos permanecen inmóviles. Si la presión es 
h , se trasmite el movimiento hasta un índice del grado m; si 
es 2/¿. es sensible hasta el grado %m. En general, esta presión 
se hace sentir hasta un indice cuyo grado le es proporcional. 
Por consiguiente, el extremo opuesto de la columna no empieza 
á mudar de lugar hasta el momento en que la diferencia de 
las presiones que obran en ios dos extremos llega á un límite 
proporcional al número de las burbujas del rosario, y este lí- 
mite crece indefinidamente si también crece indefinidamente 
el mismo número. Así en uno de los extremos de un tubo muy 
delgado que contenga índices muy numerosos, he podido ejer- 
cer una presión de 3 atmósferas, y continuarla por espacio de 
15 dias, sin observar el menor cambio de lugar en el líquido. 
Por la inversa, si se hace un vacío parcial en uno de los 
extremos, las primeras burbujas se dilatan mucho, las medias 
aumentan ménos, y las últimas permanecen en reposo, míen- 
