395 
cion, formaría equilibrio con la gravedad. Nos fijaremos, pues, 
en la primera condición. 
Desde el momento en que el medio resistente cesa de ser 
inmóvil para circular según las leyes de Kepler , la única 
manera de representársele claramente es admitir que está co- 
locado en anillos, bien en la eclíptica, bien en el plano in- 
variable, que se diferencia poco de ella, bien en el ecuador 
solar. Pero también desaparece del lodo la fuerza repulsiva 
aparente, de que tan gran partido se ha sacado para la ex- 
plicación de los fenómenos cometarios, porque las capas con- 
céntricas de estos anillos circulares no ejercen presión sensi- 
ble unas sobre otras. Lo mismo sucede, como vamos á ver, 
con esta acción incesante, que propendía, como se ha dicho 
hace poco, á aproximar indefinidamente los astros al sol hasta 
el momento en que llegasen á la superficie, y acabasen tam- 
bién por incorporarse con él. 
Examiné primero el caso de una órbita poco excéntrica. 
He aquí lo que da la análisis en la hipótesis de un interme- 
dio circulante. 
1. ° El eje mayor de la órbita no experimenta variación 
secular, sino únicamente pequeñas desigualdades de cortos 
períodos. 
2. ° La excentricidad disminuye progresivamente como en 
un intermedio inmóvil. 
Esta acción, en vez de ser destructiva, es conservadora. 
Por ejemplo, en los anillos de Saturno, si una causa cual- 
quiera propendiese á excenlralizar la órbita de ciertas partes, 
la acción del intermedio ambiente se inclinarían á hacer des- 
aparecer la excentricidad sin aproximar estas partes al astro 
central. Cuando la órbita se ha reducido á ser circular, toda 
acción por parte del medio desaparece, y entra en el orden 
primitivo. 
En seguida examiné el caso de una excentricidad muy 
grande, como la de las órbitas cometarias, y obtuve los si- 
guientes resultados. 
l.° La variación secular del eje mayor no tiene término 
independiente de la excentricidad, como en el caso de un inter- 
medio inmóvil: siendo el término siguiente del segundo orden 
