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po c serán absorbidos en parte por su sustancia y reflejados 
hacia C, tanto por la primera superficie de c como por el es- 
pejo r. La porción reflejada experimentará nuevamente las 
mismas modificaciones; y repitiéndose indefinidamente estas 
alternativas, es fácil ver que la totalidad de los rayos de longi- 
tud de undulación a emitidos por c, volverán hacia el mismo. 
Por otra parte, siendo cualquiera a', se ve que el equilibrio de 
temperatura de c se sostendrá por sí mismo por la influencia 
de los rayos, cuya longitud de undulación se diferencia de a. 
Para que se asegure el equilibrio, será necesario y suficiente 
por lo tanto que c emita y absorba cantidades iguales de los 
rayos cuya longitud de undulación es a. Sean e y E ¡as canti- 
dades de estos rayos emitidos por c y C, a y A las fracciones de 
ellos que son capaces de absorber. Al llegarlos rayos emitidos 
por C á c, quedará absorbida la cantidad a E, y reflejada 
la (1 —a)E, y esta cantidad al volver sobre C se dividirá en 
dos porciones, una A (1— a) E absorbida por C, y otra (1 — a) 
(1 —A)E reflejada hacia c. Pongamos 
(1 -a) (1 — A)=fc. 
Se ve, pues, que repitiéndose indefinidamente estas alter- 
nativas, c absorberá una cantidad de rayos E igual á 
qE{\ -j4-¡-4’ 2 +F+. - a 
1 ——k 
Por análogas razones, en !a cantidad de rayos e que emita 
el mismo c, absorberá una cantidad igual á 
a[\—A)e 
~ \-k * 
La condición necesaria y suficiente para el equilibrio de 
temperatura del cuerpo e, será por lo tanto que tengamos 
aE . a{\—A)e, 
p rr. U — 
l-/c^ \—k ' 
o sustituyendo por k su valor, 
