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Esta relación constante — es evidentemente una función 
a 
de la temperatura. La experiencia demuestra que esta función 
no tiene valores sensibles para los rayos visibles más que á 
temperaturas elevadas. Sea 9 la temperatura á que empieza á 
tomar un valor sensible respecto de rayos de un color determi- 
nado: á contar desde esta temperatura, los rayos de este color 
entrarán en proporción sensible en la radiación de todos los 
cuerpos cuya facultad absorbente no tenga un valor muy pe- 
queño. Por esto se comprende cómo se verifica que todos los 
cuerpos opacos se ponen candentes á la misma temperatura, y 
los gases sólo lo verifican á otra mucho más elevada. Se ve 
además que si el espectro de un gas candente es discontinuo, 
correspondiendo las máximas de la luz á las de absorción, el 
espectro de una luz muy intensa, trasmitido por entre esta lla- 
ma, presentará un brillo mínimo en el punto en que el del gas 
presentaría un máximo. 
Al terminar su nota añade Mr. Kirchhoff, que ha obser- 
vado en la parle verde del espectro de la chispa eléctrica pro- 
ducida entre dos electrodos de hierro, cierto número de rayas 
brillantes que parecen coincidir con las rayas oscuras del es- 
pectro solar. Esta circunstancia indicaría al parecer la presen- 
cia del hierro en la atmósfera del sol. 
De la densidad, del hielo; por Mr. Düfour. 
(Comples rendus, 4 junio 4 860.) 
La cuestión de la densidad del hielo no se ha fijado toda- 
vía con seguridad. Los datos de diversos autores varían consi- 
derablemente, y los mismos trabajos más recientes no han con- 
seguido aún resultados que estén muy conformes. En 1801 
Plácido Heinrich indicó 0,905 para esta densidad; después 
Thomson 0,940, Berzelius 0,916, Dumas 0,950, Osann 0,927, 
Plücker y Geissler 0,920, C. Brunner 0,918, y por último, H. 
Kopp, en un trabajo publicado en 1855, indica 0,909. Estas di- 
vergencias expresadas en aumento de volúmen en el momento 
de la congelación, corresponden á valores comprendidos en- 
tre i y 
TOMO X. 
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