sen. <4,dx— eos, rd.dy—dri—vdl [| sen. A + (a+s) eos. A |. 
De la ecuación (10) se deduce 
eos. ut.dx + sen. c¿tdy= -\-adt(x sen. cdt~y eos. (4) 
■ sen. A 
C\ 5 V f 'V.ft -i"'- 6\ f I. 
= sp.n A. r/14- 
Sustituido este valor, como también las ecuaciones (11), (12), 
(13) en la ecuación (8), dan 
íl[— d\~ %a>dt (sen. ^dl- f-cos. *dz—mdl) — » 2 nd/ 2 ] 
(14) j +>i jáfl+W/ sen. A [— é/>i — « oí/ [! sen. A -|-(a+^)cos. A J] } 
( sen. a í// 2 [2a+£ (eos. A ~¡-/l sen. A )]— 0. 
Efectuando, etc.: 
0 =Yid*$—2d i r l — 2a sen. A (fé/f-j-^) dt— 2a eos.. A .(fol/ 
-f« 2 n eos. A c// 2 [£ eos. A +(«+t) sen. A ]. 
d? 
Despreciando el término en lo mismo que — , que es 
di 
pequeñísimo en las experiencias , tendremos una ecuación 
cuya integral es 
%dn~-y\d%-\-M sen. A (oíg 2 -)-o/>5 2 )— C. 
Observando además también con Mr. Delaunay que el 
péndulo Foucault está colocado de modo que en cada oscilación 
parece coincidir con la vertical del punto de suspensión, se ve 
que la ecuación debe satisfacerse por f=0 con n=0, de modo 
que la constante es nula. Se pondrá en seguida, si se quiere, 
$~r eos. 9, u=r sen. 6, y la ecuación se convierte 
dO— —c¡> sen. Mil, 
de donde 
sen. A X/, 
lo que da « sen. A para la rotación relativa del plano del pén- 
dulo en 1 segundo. 
Estos cálculos se simplifican mucho, si desde el principio 
se desprecia « 2 ..... No subiendo más que á la ecuación (8), se 
ve que esta ecuación se convierte en 
