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2.* La hipótesis del medio resistente correjida llega á ser 
indeterminada . — Aceptemos, pues, una vez que á ello nos ve- 
mos obligados por la evidencia, la hipótesis bien diferente de 
un medio qne circule al rededor del sol. En primer lugar, es 
claro que semejante medio no resistirá al movimiento de los 
cometas mas que en virtud del esceso de velocidad de estos. 
Este esceso, positivo en el perihelio, se hace negativo en el 
afelio; por consiguiente, si el medio resiste en el primer caso, 
debe empujar en el segundo. Solamente por esto puede pre- 
verse que la análisis de este nuevo problema no puede identi- 
ficarse con la del primero. Hay mas: ¿en qué se convierte aquí 
la ley de la densidad? Nadie puede decirlo. Cuando el medio 
era inmóvil, se admitía que estas capas, pesando unas sobre 
otras y sobre el sol, se comprimían mutuamente, de modo que 
la densidad iba creciendo en lo interior, según una ley repre- 
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sentada aproximanamente por — 2 . Pero cuando el medio circu- 
la, cesa de pesar, no hácia el sol sino sobre él; sus capas ce- 
san de comprimirse mutuamente, y la ley de su densidad no 
nos presenta mas que un problema perfectamente indeter- 
minado. En los anillos de Saturno el interior es el menos denso: 
el esterior no parece que lo es tanto. Tratemos, sin embargo, 
de presentar aquí una análisis. En vez de las ecuaciones dife- 
renciales de Laplace, de Plana, de Poisson, de Pontecoulant y 
de Encke 
d x k 
f- — 
dt z 
d 2 y k- 
dp H 
K ds dx 
,r 2 di' dt 
K ds d ij 
r 2 ' dt. dt ’ 
K K 
en las cuales Mr. Axel Moller acaba de reemplazar — por — 
¡of _L_A , r r 
e { r ) 9 será menester escribir {Comptes rendas, tomo 50, 
página 75): 
