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*"=¥( 
2(5/ h2n(ti-{- a) 
cos -4 
cos 
T 
2n ha 
-f- cos 
. 2 tt ha 
h2n(t n -\- a) 
) 
/p a k 2 1 
7 „ 2(5 / . ä:2tt(^i4-«) 
h t=Y y sm — t — 
. h 2 n(t n 4- a) 
-)-.•+ sm — - 
) 
2 nha _ , . . 2 nha 
cos — — — b, + sm — = — a. 
Beim Zusammenwirken beider Röhren ist: a k z= a' k + d' k 
und b k — b‘ k + b“ k . Die Intensität des &-ten Tones ist : 
J i =A l = a \ + b l — a 'k + K + a l + V'k + 2 ( a' k a“ + b‘ t 5" j. 
Da nun, wie leicht zu verifizieren und auch von vornherein 
selbstverständlich, a\ = a‘ + V — J — «" 4 - 6“, so ist 
ä k k k k ' k 
A \ = J k — 2 J i + 2 (°i a l + 6 ü) — 2 J h +■■ 2 cos y (°i + h k) 
2 nha T< 
co» — 7p~ J v 
also 
J k — 4 cos 
0 hna T , 
-^ J k 
J‘ k hängt natürlich von der gegebenen Anordnung der 
Löcher ab. Die Veränderung dieser normalen „Einrohr“- 
iutensität des Ä>ten Partialtones beim Anblasen mit zwei 
Röhren hängt also ganz von ~ ab, d. h. dem Verhältnis des 
Rohrabstandes zur ganzen Perioherie. Die grösste Ver- 
T 
Stärkung des &-ten Partialtones tritt ein für a — -^ also für 
k, 
einen Ton, der übereinstimmt mit demjenigen Ton, der nach 
der Periodiktheorie zu erwarten wäre, oder ihm wenigstens 
nahe liegt; weiter davon abliegende Töne werden dagegen 
stark geschwächt. Variiert man ee, indem man die eine 
Röhre an seiner Stelle lässt, die andere längs des Kreises 
hin und her bewegt, so werden immer andere und andere 
