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Verhalten wäre in der Tat mit der Resonanztheorie unver- 
einbar. 
Nach dieser können, wie leicht einzusehen, wie beim 
Anblasen mit einem Rohr, auch beim Anblasen mit zwei 
Röhren nur der der Umdrehungszeit T entsprechende Ton 
von der Schwingungszahl y sowie seine harmonischen Ober- 
töne gehört werden, die auch objektiv vorhanden sein müssen. 
Jedoch werden die Intensitäten der einzelnen Partialtöne 
sich mit dem Abstand der beiden Anblaseröhren ändern. Sie 
lassen sich folgendermassen berechnen. 
Die n Löcher seien rechteckig von der Breite d. Die 
Amplitude der durchgehenden Luftbewegung sei 1. t±, . . . t n , 
seien die Zeiten, zu denen von dem einen Rohr Luftstösse 
durch die Löcher dringen; für das andere Rohr sind dann 
die entsprechenden Zeiten t± -f- «, -f- a , . . . t n + «, wo a 
vom Rohrabstand abhängt. T sei die Periode. Die allgemeine 
Zerlegung in die Fouriersche Reihe ist 
/(*) -Äo+^A k sin ( + <*,), 
k — 1 
wobei A 0 -i «o, A k = 1 / a\ + tgd k — C j± 
«° — J/m, a k — J f{t) cos ~ dt\b k —^ J/(t) sin df 
0 0 0 
Nach unserer Annahme: f(t) = 1 an einem Loch, f(t) 
im übrigen = 0, sind für das eine, bez. zweite Anblase- 
rohr (' bez. ") 
2 df k»2n t\ 
cos — ~ — 
ük TV 
b = y( s/m 
h 2n t% , 
cos—y \-... 
cos 
2d r . k*2n t± . k 2n t% 
-f- sin 
sin 
k 2 n t n 
T 
k 2 n t r 
) 
■) 
