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Die Amplitude des zweiten Tones ist dann offenbar 
B B 
J 2 = -(A — Ji) — B — — Ji und die ganze Luftbewegung 
il Ja. 
L = J\ cos(2p n t + di) -f- ( B — Ji cos(2tt pt -j- ö 2 ) — 
Ja. 
AißcosiZnpt + di) -\-^sinl»nß [cos {2 nt{p-n) + <5i} + cos{2n t(p+ u) + *}] 
4- ^j—sin 2 TT/? j^cos{2 Tr t(p — 2m) -f~ } + cos{2n t(p + 2«) + <*i}] 
-|- B(1 — ß)cos(2n pt -)- $ 2 ) — B'^-sinl- nß^ cos{2jt t(p — «) 4“ ^ 2 } 4" cos^2n t(p 
4-«)4-<52}^j -\-^sin2nß^cos{27i t(p — 2u) 4 - $>} 4" cos{2n t(p +2«) 4" <^}J 
+ 
} 
Es entstehen also, ganz wie bei den Unterbrechungs- 
klängen, die objektiven Töne 
h P~ u > P + u, 
p — 2 11 , p + 2 u, 
und diese Töne werden nach der Resonanztheorie gehört. 
Ein Ton von der Phasenwechselzahl u wird im all- 
gemeinen nicht gehört, sondern nur ausnahmsweise, wenn 
p ein ganzes Vielfaches von u ist, wie es bei den Versuchen 
von L. Hermann der Fall war. Wohl aber kann u wie bei 
den Unterbrechungsklängen als subjektiver Differenzton u 
gehört werden. 
Von besonderem Interesse sind einige Spezialfälle. 
Für B— 0 resultieren die Variationstöne. Für A — B , 
di — d 2 — 7T, fi — ip verschwinden die Töne p, p + %u, p + 4w 
und es bleiben nur die Töne p + u, p + 3m . . . 
