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entsprechende besonders stark. Die Sachlage ist hier ganz 
analog, wie bei Herstellung von „Unterbrechungstönen* 4 durch 
periodisches Verstopfen von Löchern an einer Lochsirene. x ) 
Eine Entscheidung zwischen beiden Theorien kann, ana- 
log wie bei den „Unterbrechungstönen 44 nur geliefert werden, 
wenn die Schwingungszahl des Haupttones nicht ein ganz- 
zahliges Vielfaches der Phasenwechsel ist. Die „Periodik- 
theorie 44 würde auch in diesem Fall einen „Phasenwechselton 44 
verlangen, dessen Schwingungszahl gleich der Zahl der 
Phasenwechsel ist. 
Ganz andere Töne sind im allgemeinen nach der Reso- 
nanztheorie zu erwarten. 
Es möge ein Ton von der Schwingungszahl p, der Am- 
plitude A und der Phase d± eine Zeit von t±sec bestehen in 
der Form A cos{2npt + di), nach Ablauf dieser Zeit Amplitude 
und Phase plötzlich in B und d 2 ändern und sie t 2 Sekunden 
lang behalten, nach Ablauf dieser Zeit wieder plötzlich in 
die frühere Amplitude und Phase zurückkehren, sie hsec lang 
beibehalten, usw. Es sei £i + £ 2 = wo also u angibt, wie 
u 
oft pro sec jeder Ton einer Phase unterbrochen wird. Ferner 
sei t± — ßr, also t 2 = (1 — ß)r, wo 0 <] ß < 1. 
Die ganze Luftbewegung ist also einfach die Superposition 
der beiden Unterbrechungsklänge der beiden Töne A • cos 
(2 7t pt + di) und B cos(2npi -f- d 2 ). 
Nach den von mir 1 2 ) für einfache Unterbrechungstöne 
angegebenen Formeln ist also die Amplitude des ersten Tones 
2 2 
J 1 ~ A(ß -j sin nß cos 2n ut + sin 2 nß cos 2n ut 
; n An 
wobei t = 0 in die Mitte eines Tondurchganges gesetzt ist. 
1) Siehe hierzu besonders auch die Versuche von K. L. Schaefer 
und 0. Abraham, Archiv f. d. ges. Physiologie, 85. p. 536. 1901. 
2) F. A. Schulze, Ann. d. Phys. 26. p. 217. 1908. 
