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t 
K io 6 
^ 
Cv 
K d 10 6 
V 
V' 
70° 
40,9 
1,080 
37,9 
1661 
1593 
80° 
41,5 
1,100 
37,7 
1661 
1586 
90° 
42,1 
1,110 
37,9 
1667 
1582 
100° 
43,0 
1,114 
37,6 
1678 
1572 
Der wirkliche Wert V der Schallgeschwindigkeit nimmt 
also ständig, wenn auch langsam, mit der Temperatur zu. 
Setzt man mit Nichtberücksichtigung des Unterschieds zwischen 
der isothermen und der adiabatischen Kompressibilität erstere 
in die Formel 1) für die Schallgeschwindigkeit ein, so kommt 
man im Gegensatz zu dem eben Gesagten zu der Folgerung, 
dass die Schallgeschwindigkeit im Wasser bei etwa 65 0 ein 
Maximum haben müsse entsprechend dem bei dieser Tempe- 
ratur gelegenen Minimum der isothermen Kompressibilität. 1 ) 
Die einzige vorliegende Bestimmung der Schallgeschwin- 
digkeit in Wasser bei höheren Temperaturen, durch W. Schmidt 
(1. c.), ergab allerdings ein Maximum bei 70°, doch fällt die 
Abweichung gegen die Werte bei hohen Temperaturen schon 
in die Beobachtungsfehler, sodass dieses Maximum vielleicht 
nicht sicher ist. Auch sollten nach dem Prinzip der Methode 
die am Wasser gewonnenen Werte nur dazu dienen, aus 
ihnen die an allen Bestimmungen notwendige sehr erhebliche 
Korrektur für die aus den Experimenten folgende adiabatische 
Kompressibilität zu ermitteln. 
Es sei auch noch darauf hingewiesen, dass die von 
Schmidt aus seinen Versuchen bei Wasser bei höheren Tem- 
peraturen ermittelten Korrekturen zu klein sind, da die iso- 
thermen Kompressibilitäten zu Grunde gelegt werden, die bei 
90° schon 10% grösser sind als die adiabatischen. Benutzt 
man die in der vorigen Tabelle angegebenen Werte der 
adiabatischen Kompressibilität, so erhält man (für die von 
Schmidt benutzte spezielle Glasröhre) andere und zwar grössere 
1) Vgl. z. B. Winkelmanns Handbuch d. Physik II, pag. 542. 
