59 
sich mithilfe des Dampfdruckthermometers immer nur die 
Temperatur der kältesten Stelle in derartigen Bädern messen, 
als unhaltbar erwiesen, sofern wenigstens, wie bei der Ver- 
suchsanordnung von Thiel und Caspar und bei einer neuen, 
für diesen Zweck besonders konstruierten Form des Stock- 
schen Dampfdruckthermometers, der Thermometerstiel durch 
eine Grashülle vor der Einwirkung kälterer Badstellen ge- 
schützt ist. Unter diesen Umständen lassen sich die schon 
früher beobachteten Temperaturdifferenzen zwischen ver- 
schiedenen Höhenschichten desselben Bades auch mit einem 
Thermometer nach dem Prinzip von Stock einwandfrei nach- 
weisen (Demonstration der Thermometerform nach Thiel 
und Caspar und der modifizierten Anordnung mit Dauer- 
füllung). Hierbei zeigte sich noch, dass hinsichtlich der Ab- 
hängigkeit der Temperatur von der Badhöhe zwei Grenzfälle 
zu unterscheiden sind. Der eine davon ist erfüllt, wenn das 
Bad garnicht gerührt wird; dann sinkt die Temperatur 
innerhalb des Bades von unten nach oben, um in gewisser 
Entfernung von der Oberfläche infolge der Wärmezufuhr 
von aussen wieder zu steigen. Dieser Fall ist ziemlich 
schwierig exakt zu realisieren. Den andern Fall stellen die 
energisch durchgerührten Bäder dar. Hier ist die Temperatur 
in allen Teilen desselben Bades gleich, jedoch bei ver- 
schiedenen Bädern von der Gasamtbadhöhe in gesetzmässiger 
Weise abhängig. Diese mittlere Badtemperatur stimmt mit 
dem unter Berücksichtigung der hydrostatischen Druckes 
berechneten Werte sehr befriedigend überein. 
Auch Badgemische mit dem hydrostatischen Drucke Null 
lassen sich in Gestalt sehr steifer Bäder hersteilen ; in diesen 
entweichen die Dämpfe durch Kanäle mit feststehenden 
Wänden, und die Temperatur ist mit der des reinen Kohlen- 
säureschnees identisch. 
Schliesslich wurden die Erfahrungen mit dem Dampf- 
druckthermometer auch auf die Ebullioskopie angewandt. 
Es wurde einerseits gezeigt, dass man bei zweckmässiger 
