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des reflektierten Lichtes nimmt vom Einfallswinkel Null bis 
zum Polarisationswinkel ab, bei welchem sie verschwindet. 
Sie allein genommen würde also ein Intensitäts maximum 
bei senkrechtem Einfall ergeben. Die andere Komponente 
aber nimmt vom Einfallswinkel Null an beständig zu, und es 
muss die Kesultante der beiden ermittelt werden. 
Es sei i der Einfalls-, ß der Brechungswinkel. Die In- 
tensität des einfallenden Lichtes werde gleich 1 gesetzt. 
Dann ist nach Fresnel, wenn wir geradlinig polarisiertes 
Licht mit Schwingungen parallel der Einfallsebene haben, die 
Intensität des reflektierten Lichtes: 
r _ ty 2 (* — ß) 
P - tf (i + ß) 
und bei Lichtschwingungen senkrecht zur Einfallsebene 
j sin 2 (i — ß) 
s sin 2 (i + ß) 
Dazu kommt das Snellius’sche Brechungsgesetz : 
Bei senkrechtem Einfall (i = 0) wird 
— 1 
sm t 
sin ß 
J r = J,= (jjTi)' 
Für Wasser ist n = -g-; also bei i = 0 
j _ j _ 1 
p ~ s — 49* 
Der Polarisations winkel bei Wasser, nach Brewsters Gesetz 
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aus tg(i) — ^ zu berechnen , beträgt etwas über 53 °. Für 
diesen verschwindet J p . Bei streifendem Einfall (i = 90°) 
werden 
J p = J s — 1 
Es ergibt sich mithin für die beiden Fälle folgender 
Verlauf. 
