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strieren, er ist durch Fig. 5, Grundriss, skizziert. Die Strahlen S 
fallen unter dem Polarisationswinkel auf den festen schwarzen 
Glasspiegel F, iverden zu dem um FG als Achse drehbaren G 
reflektiert , und von diesem zu einem geneigten weissen Papp- 
streifen PP, entsprechend dem zuvor beschriebenen, der aber einen 
ganzen, nicht einen halben, Ring um die verlängerte Achse FG 
bildet. Damit hat man einen Nörrember g’schen Polarisations- 
apparat zur Demonstration für einen grösseren Hörsaal. Stellt 
man übrigens in dem Apparat Fig. 2 den Spiegel G auf den 
Polarisationswinkel ein und dreht das Nicol’ sehe Prisma N, 
so hat man ebenfalls die Demonstration eines Polarisations- 
apparates. 
Schwingt weiter zunächst das einfallende Licht zwar 
geradlinig, aber weder parallel, noch senkrecht zur Einfalls- 
ebene, sondern unter dem Azimuth w gegen dieselbe, so 
zerlege ich es wieder in die beiden Komponenten jener 
Schwingungsrichtungen, denen dann die Intensitäten cos 2 w 
bezw. sin 2 w zukommen. Die Komponenten im reflektierten 
Licht haben dann die Intensitäten: 
J p • cos 2 w bezw. J s • sin 2 w 
Die Amplituden setzen sich wie Vektoren zusammen; ihre 
Quadrate addieren sich einfach ; die Intensität des resultieren- 
den reflektierten Lichtes ist mithin: 
J — J p • cos 2 w -j- J s • sin 2 w 
Haben wir schliesslich natürliches Licht, so wechselt w 
zwischen allen möglichen Werten von 0 bis 2 n, es sind die 
Mittelwerte innerhalb dieser Grenzen zu nehmen, und die In- 
tensität des reflektierten natürlichen Lichtes wird: 
J n = J p • cos 2 w + J s • sin 2 w 
Bekanntlich ist cos 2 w — sinhv = c j ; also : J n = ^ (Jp + Js) 
einfach das arithmetische Mittel von J p und J s . Deren Ver- 
lauf einzeln genommen hatten wir oben erkannt. Ihr Mittel 
beginnt bei i = 0 abwechselnd mit dem sehr kleinen Werte 
