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1/49. J p nimmt zuerst ab, J s zu. Für natürliches Licht 
finden wir also bei senkrechtem Einfall einen sehr breiten, 
niedrigen Wert, nahezu Konstanz bis zum Polarisationswinkel, 
dann erst starken Anstieg. 
Dieser Verlauf ist in Figur 1 gestrichelt eingetragen. 
Zunächst ist also ersichtlich, dass an den Schlüssen über die 
Reflexion an der Vorderseite eines einzelnen Tröpfchens 
nichts wesentliches zu ändern ist. Dasselbe gilt aber auch für 
die Reflexion an der Rückseite. Der Verlauf der Intensitäts- 
kurven nach Fresnels Formeln bleibt bei ihr im wesentlichen 
derselbe wie für die Vorderseite. Nur muss n mit 1/n ver- 
tauscht werden. Der Wert von J bei senkrechtem Einfall 
bleibt bei dieser Vertauschung ungeändert. Zwar erhält 
der Polarisationswinkel einen anderen Wert, nämlich 
90 0 — 53 0 = 37 0 ; auch tritt vom Grenzwinkel der totalen 
Reflexion an diese ein; aber in der Nähe des senkrechten 
Einfalls bleibt alles im wesentlichen ungeändert. 
Die Reflexion an einem einzelnen Tröpfchen kann also 
auch mit Berücksichtigung der Abhängigkeit der Reflexions- 
Intensität vom Eintallswinkel das zur Erklärung der Beugungs- 
ringe um Brocken- oder Ballongespenst zu postulierende und 
auch beobachtete Intensitätsmaximum für die Mitte der Er- 
scheinung nicht erklären. Es bleibt also nur meine früher 
gegebene Erklärung. 
Dagegen erklärt sich aus der hergeleiteten Abhängigkeit 
der Reflexion vom Einfallswinkel, die selbstverständlich nicht 
für metallische Reflexion gilt, eine Reihe anderer bekannter 
Erscheinungen nämlich folgende: 
Wenn man auf einen Spiegel, dessen Rückseite mit 
Amalgam belegt ist, senkrecht oder nur wenig geneigt auf- 
blickt, so erblickt man neben dem kräftigen am Amalgam 
gespiegelten Bilde (am besten demjenigen einer punktförmigen 
Lichtquelle) das an der vorderen Glasfläche gespiegelte nur 
schwach. Letzteres wird bei geneigtem Auftreffen kräftiger; 
daneben werden dann auch noch die durch mehrfachen Hin- 
