3 
gral 2) entspricht also dem Fall einer Wärmequelle im 
Nullpunkt in einer unendlich ausgedehnten Platte. 
Für 2) gilt die Entwicklung (H. Weber 1. c.) 
3, 3-r\/g ■ M'rt = 
r=0 
hierbei ist c, = c 0 1 Bfl ' + ~ +'•••• + - 
/Co V 
c 0 — 2 log 2 — C , wo C die Euler’sche oder 
Mascheroni’sche Konstante 0,577 215 6649 
Zur Abkürzung sei die Reihe 3) mit f (r) bezeichnet. 
Es seien nun außer im Punkte x — y — 0 noch 
Wärmequellen in den Punkten x — a±-, y — £>f ; x =z a 2 , 
y — b 2 ; x ~ a n , y — b n . Die Entfernung eines be- 
trachteten Punktes x, y von diesen Punkten seien fq, ;q .... r n . 
Die Intensitäten der Einströmung seien bezw. proportional 
n 
zu B 0 , B± ... . B n . Dann ist D = 2B V f{r v ) ein partikuläres 
v — 0 
Integral der Gleichung F), das in den Einströmungspunkten 
unendlich große Werte hat und im unendlichen verschwindet. 
Für negative Werte von B n ist der Punkt eine Wärme- 
senke. Die Isothermen sind gegeben durch die Kurven 
Ö = 2 B n f (r n ) — const. In dem Fall einer einzigen 
Quelle bleiben die Isothermen natürlich Kreise. 
Für den Fall von zwei gleich starken Einströmungs- 
punkten sind die Isothermen bei fehlender äußerer Wärme- 
leitung Cassinische Kurven r 1 r 2 — const. 
Bei Berücksichtigung der äußeren Wärmeleitung sind 
die Isothermen gegeben durch f(r±) Ef- f(r 2 ) — const. Diese 
Kurven ähneln den Cassinischen Kurven äußerlich sehr. In 
Fig. 1 sind einige Kurven gezeichnet. Es ist dabei an- 
genommen , daß die Entfernung der Einströmungspunkte 
gleich der Längeneinheit ist. Die gestrichelten Kurven sind 
die Isothermen für y = 0, die Cassinischen Kurven. Die 
