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wäre bewiesen, daß tatsächlich die Form der Isotherme, ihr 
analytischer Ausdruck, auch an der Oberfläche der Platte, 
bei endlicher Dicke der Platte dieselbe ist, wie bei einer 
Platte von verschwindender Dicke. 
2 h 
Zur Abkürzung sei wieder gesetzt — — y 2 . 
k € 
Es muß sein 0 = ^ ■ - + <K z2 ) •J&o-O- 
O Z X y 
Nach der Wahl von # 0 ist aber J& 0 — y 2 &Q. Die 
xy 
Gleichung wird also : 
o = .v„tV(~ 2 ) -F 4 z- y"(s 2 ) ~t~ y 2< p( z '*)} 
oder für z 2 zu u 
7.) 2 cp‘ (u) -j- 4:ii(f"(u) 4" y 2 9 ( u ) = 0. 
Die vollständige Integration der Gleichung in der 
Umgebung von u = 0 ist zwar nach bekannten Methoden 
möglich, liefert aber schwer übersichtliche Reihenent- 
wickelungen. 
Nun wird, wie man aus der Natur des physikalischen 
Problems heraus wohl mit gewissem Recht wird behaupten 
können, der Faktor cp (z 2 ) von 1 nicht allzusehr ab weichen, 
solange die Dicke der Platte nicht sehr groß und die 
äußere Wärmeleitung im Vergleich zur inneren nicht erheb- 
lich ist. Es wird auch die Krümmung y>“(u) der Kurve 
cp(u) dann nur gering sein. Ist dann noch u selbst klein, 
also die Dicke der Platte nicht groß , so ist das Produkt 
4 n(f“(u) sehr klein gegen die anderen beiden Glieder der 
Gleichung 7). 
Setzt man für cp(u) die Reihe an 
cp(u ) — a -\- bu c 
und bricht beim zweiten Gliede ab, sodaß < p(u) zu a jHp u, 
so wird direkt cp“(u) zu 0. 
