om Stjemcrnes Funklen. 
395 
vægtstilstanden, saa der ct klart, at den derved frembragte 
accelererende Kraft, eller den Kraft, som stræber at bringe 
den forrykkede Dcel tilbage til sin Ligcvægtsstilling, maa 
være proportional med Afstandcn fra Hvilcpunktct og ret- 
tet mod samme, forudsat at Middelet i alle Retninger bar sam- 
me Elasticitei, og at folgelig de lysende Partiklcrs Vibrationcr 
maae skee efter samme Love, som de sinaac Pendelsving- 
ninger, altsaa være isochroniske. Heraf udledes let, at den ly- 
sende Partikels Hastighcd i et givet Oicblik er proportio- 
nal med Sinus af en Bue, der voxer med Tiden, eller, naar 
v betegner Hastigbcden, t Tiden, C og A Constanter, 
saa er 
v = C. sin (At.) 
naar Tiden regnes fra Bevægelsens Begyndclse; og, naar 
man anscer den Tid som Eenbed, der forlober fra Parti- 
kelen gik ud fra, og til den kommer tilbage til sin Lige- 
vægtsstilling, eller Tiden af en beel Svingning, bar man 
v = C. sin. (2 n t) 
hvor rc som sædvanlig betegner den balve Cirkelperipberie. 
Vi ville dernæst betragte dc Endulationer, som denne 
•lysende Partikels ilevægclser frembringe i Etberen. 
Ved Forplantningen af en Revægelse i eensarfede ela- 
stiske Media meddeles hver Partikcl eller Moleculc en li- 
geartet Bevægelse af den foregaaende Molecule, denne 
meddeler den igjen til den fblgcnde, o. s. v., og enhver 
Molecule vil, efterat have meddelt sin Bevægelse til den 
folgende, selv blive i Hvile, hvis ikke den oprindeligc Im- 
puls fornyes. Men, for at Bevægelsen ved saadan Medde- 
lelse kan forplantes, medgaaer nogen Tid, der er afhængig 
af Middelets Elasticitct. Bevægelsen af en Molecule, der 
bar en vis Afstand x fra Bevægelsens Udspring, begynder 
ikke for en med denne Afstand proportional Tid er forlo- 
