Mi} 
ib 
finitas son ó pueden ser las condiciones de origen , ó sean los 
dalos iniciales. 
Estas infinitas integrales reciben más especialmente el 
nombre de integrales particulares. 
Resumamos otra vez, que el camino es enmarañado y es- 
cabroso como ninguno, y bueno es detenerse de cuando en 
cuando, tomar aire, volver atrás la vista, y abarcar de un 
golpe el terreno ganado y la senda recorrida. 
Tenemos, pues: Las ecuaciones diferenciales : sistema único 
para cada caso: ley elemental. 
Las ecuaciones integrales: sistemas múlti- 
ples, aun para cada caso: leyes de los 
movimientos totales, y que se distinguen 
unos de otros, según las condiciones ini- 
ciales de los móviles. 
¿Hemos llegado al fin? Eso creíamos otra vez; pero aún 
falta algo, aunque esta vez muy poco. 
No abandonemos el anterior ejemplo: es claro, es sencillo, 
y es ademas fecundo, y hasta simbólico. Cada átomo es una 
archimicroscópica bala que en el origen de los mundos partió 
en determinada dirección y con determinada velocidad: ha- 
blemos, pues, de un átomo como antes hablábamos de un pro- 
yectil, y hablemos de ese átomo elegido entre todos, como 
pudiéramos hablar de todos ellos: démosle nombre: sea el 
átomo a. 
Imaginemos ahora, y este es el punto crítico de la teoría 
de Mr. Boussinesq, que una de las trayectorias posibles del 
átomo a , es decir, una de las trayectorias que describiría si 
concurriesen ciertas circunstancias iniciales, sea tal, que to- 
das las restantes, ó muchas de ellas al ménos, posibles tam- 
bién mediante otras circunstancias iniciales, le sean tangen- 
tes; ó de otro modo, que^ vengan á tocar las últimas á la pri- 
mera en un cierto punto de su extensión, separándose des- 
pués totalmente de ella. Supongamos, finalmente, que en este 
punto de contacto la velocidad de a fuese la misma, ora des- 
cribiese la trayectoria única y privilegiada á que las demas 
vienen, ora describiese cualquiera de estas últimas. 
Y entiéndase, para evitar confusiones, que todas estas lí- 
