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po mas denso y resistente, se disminuye la velocidad del pro- 
yectil, haciéndole seguir una curva mayor, y descender al 
suelo mas pronto. No podemos aumentar convenientemente 
aquí la velocidad de nuestra corriente de moléculas por me- 
dio de un aumento de pólvora en la batería, pero vamos á 
someterlas á mayor resistencia en su trayecto, desde un es- 
tremo del tubo al otro. Calentamos la potasa cáustica con una 
lámpara de alcohol y se produce así un poco mas de gas. La 
corriente de materia radiante responde instantáneamente. Su 
velocidad se encuentra detenida. El magnetismo tiene mas 
tiempo para influir sobre las moléculas individuales; la tra- 
yectoria está mas y mas curvada hasta que las balas molecu- 
lares, en lugar de lanzarse al estremo del tubo, caen al fondo 
antes de llegar á la mitad del camino. Es muy interesante de- 
terminar si la ley que gobierna la desviación magnética déla 
trayectoria de materia radiante, es la misma que hemos en- 
contrado vigente en un grado menos perfecto de enrareci- 
miento. Los esperimentos que hemos hecho ver, han sido 
llevados á cabo en un vacío muy perfecto. 
Hé aquí un tubo con un vacío ordinario {fig. 16). Cuan- 
do lanzamos la chispa de inducción, ésta pasa de un polo al 
otro como una línea de luz violeta muy delgada. Debajo 
Fig. 16. 
hay un imán electro-magnético de mucha fuerza. Al produ- 
cirse el contacto, la línea luminosa se deprime en el centro 
hácia el imán. Al invertir los polos se verifica lo contrario, 
la línea se dirige contra la parte superior del tubo. Nótese la 
diferencia entre los dos fenómenos; aquí la acción es transi- 
toria. La depresión tiene lugar bajo la influencia magnética; 
la línea de descarga se levanta entonces y prosigue su camino 
