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para el objeto de las simples indicaciones de ambos termóme- 
tros comparados. Si, por ejemplo, t=z 25°, 7 y ^ = 14°, 9, toman- 
do de la tabla la tensión f i9 igual á 12 mrn , 6, correspondiente á 
la temperatura , y restando de esta tensión la semidiferen- 
cia t — t if igual á 5 mm ,4, de grados de ambos termómetros, como 
si fueran milímetros, hallaríamos, por valor de / 2 ó de 
<f> , 7 mm ,2. A esta tensión, por la inversa, corresponde en la 
tabla mencionada la temperatura de 6 o , 5, igual á¿ 2 : tempera- 
tura del punto de rocío. Y si la misma tensión, / 2 , se divide por 
la máxima /, igual á 24 mm , 6, que corresponde á la temperatura 
í, de 2 5 o , 7, hallaremos la fracción de saturación ó la humedad 
relativa h , en centésimas partes de la unidad: resultado que 
más fácil y rápidamente todavía puede encontrarse con virtien- 
do la división en multiplicación, valiéndose para ello de otra 
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tabla de valores de — =F, fraccionarios abstractos. 
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Lo malo de todo esto, según ya desde un principio se advir- 
tió, es que la fórmula de donde hemos partido, / 2 =/ 1 — A(t — t¿)b, 
sólo como aproximada á la verdad, y no con exceso en muchos 
casos, puede considerarse. Para persuadirse de lo cual, y como 
objeto de curiosidad científica, no con demasiados detalles es- 
tudiado en los libros elementales de Física, transcribimos á 
continuación el razonamiento de Augusto, fundamental de 
aquella fórmula, tal como, con leves variantes de redacción, 
le expone Schmid en su repertorio ó voluminoso Tratado de 
Meteorología. (Lehrbuch der Meteorologíe, Leipzig, 1860.) 
Para ello, sin prescindir de los símbolos 
t, í, y y/, (=?), y b, 
cuya significación es ya conocida, designaremos además 
por d (=0,6285) la densidad del vapor acuoso, referida á 
la del aire seco, en igualdad de condiciones de temperatura y 
de presión; 
por c 1 el calor específico del aire seco (0,24) por unidad de 
peso, y 
por c 2 el del vapor de agua (0,48); 
por l el calor latente, c de formación, de este mismo va- 
por (606° ? ); 
