repulsión de 
acción total 
212 
f 71 nf . 
- m n' 
J i Za J 2 
n n' 
-pr (/, *» — /. ») = 0 
71 /* 
en virtud de la relación — = . 
™ A 
No sucedería así, sí en (m, n) existiese electricidad libre , es 
decir, un exceso ó un defecto relativamente á la cantidad n 
que en cierto modo satura y equilibra la acción de m. 
En cambio n' tiende á perturbar el sistema (w, m) sepa- 
rando de sí n , acercando m, y destruyendo ó tendiendo á des- 
truir el grupo (m, w). Pero, si alrededor de (m f n) todo es simé - 
trico , si no hay perturbación en el campo eléctrico, ni el éter 
se ha condensado en ciertos puntos, dilatándose en otros, todas 
las acciones de la atmósfera que rodea á (m, n) se compensa- 
rán y subsistirá el equilibrio del sistema. 
II. El potencial de fuerzas. Supongamos que una masa m 
(fig. 8. a ) de materia ponderable ó etérea, atrae ó rechaza á 
o — — « 
m r m } 
Fig. 3.a 
á otra masa m', según la ley general: la fuerza entre m y m f 
será m , prescindiendo del coeficiente para más sencillez. 
. , . . , ~ m m' 
Asi, pues: acción de m sobre m' = F = — . 
VYl 
Esta expresión se ve desde luego] que es el producto de — 
por m': de suerte que, en cada caso, la acción de m sobre el 
punto (m r ) es el producto de la acción m sobre la unidad de 
masa situada en (m'), multiplicada por la masa que exista en 
dicho punto. 
Lo que interesa, por tanto, en los problemas de esta clase, 
es determinar la acción de las masas actuantes sobre la unidad 
