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Como el eje de las o? es arbitrario, podremos tomar tres ejes, 
por ejemplo rectangulares, para las x f y, z, y referir á ellos 
todo el sistema de masas eléctricas y todo el campo sometido 
á su influencia. En este supuesto tendremos: que dado un sis- 
tema continuo ó discontinuo de masas eléctricas m, m', m" ... 
y representando por V = su potencial, relativa á cual- 
quier punto del campo, la acción que ejercerá dicho sistema 
sobre el punto elegido , suponiendo en él una masa positiva 
igual á la unidad, tendrá por componentes, 
dV dV __ dN a 
dx , ¿fo/ J (¿0 
la resultante será evidentemente, 
/dV \ 2 
UN V 
fdV Y 
+ 
1 ** 
y dz ) 
y los cosenos de los ángulos qus esta resultante forma con los 
ejes, serán 
dV 
dx 
A //dv y /dvy /dv\ 
etc. 
Conviene aclarar las ideas precedentes con algunas obser - 
vaciones. 
1. a Hasta ahora nada hemos dicho de la naturaleza del cam- 
po eléctrico. Si fuese el vacío absoluto , claro es, que el valor 
de F sería nulo de hecho, y sólo debería considerarse como un 
esfuerzo posible, en el caso de que en determinado punto se co- 
locase una masa eléctrica: si era -f- 1, la fuerza valdría + F y 
, dV dV dV . . , , 1 
sus componentes =— , — — , si su valor fuese — 1, el 
dx dy dz 
de la fuerza sería — F y los de las componentes, -+- 
ax ay 
d\ 
dz 
: si, en general, la masa que existiera en el punto con- 
