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siderado, fuese zbm iy la fuerza y las componentes serían ±rm t F, 
dV dY dV 
+ m '“áF- 
m. 
Si el campo eléctrico, como siempre sucederá, contiene 
éter, sobre cada molécula y en cada punto del campo se ejer- 
cerá un esfuerzo que modificará las condiciones de equilibrio 
del sistema, creando presiones distribuidas según cierta ley. 
Este es precisamente el caso que hemos de considerar más 
adelante y en el que hemos de demostrar directamente la fór- 
mula de Ampere, base de toda la electro-dinámica. 
2. a La función Y, ó sea la función potencial, depende del 
sistema eléctrico que se considere, es decir, de las masas eléc- 
tricas y de su posición geométrica, ó sea de sus coordenadas; 
porque, en efecto, llamando a, b, c ; a , b', c ... á las coorde- 
nadas de los puntos m, m ... el valor de Y es: 
v ¿(v/ (a-xy-h{b- 
m 
m 
■yy 
\c—zy \/(a’-x)--h(b'-yy 
¥~ z ) 
m" 
\/ {a " r — xf -h (b"—~ yf ■+- (c"— zf 
Mas, para un sistema dado, ó sea para valores determina- 
dos de m, a , ó, c; m , a\ b\ c : ..., la potencial depende del 
punto respecto al cual se tome: es decir, de las coordenadas 
x , y , z. Puede, pues, decirse que Y es función de dichas coorde- 
nadas. Así: 
Y = función (x, y } z, constantes). 
Estas constantes son precisamente las cantidades 
m, a , b, c; m, a , b c' ... 
que determinan el sistema eléctrico actuante. 
Cada sistema de masas tiene una forma analítica para su 
potencial, que varía de uno á otro. Y en cada sistema la poten- 
cial cambia de valor con las coordenadas x i y, z del punto que 
se considere. 
8. a Desde luego se ve una primera ventaja de la potencial, 
cuando se trata de determinar la acción de un sistema de ma- 
sas m, m 9 m" ... (continuas ó discontinuas, positivas ó nega- 
