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ti vas) sobre un punto eléctrico del campo. En vez de calcular 
tres componentes F x , ¥ yt ¥ z , se calcula una sola expresión V, 
ó sea la potencial, y tomando jsus tres derivadas con el signo 
cambiado, 
dV dV dV 
dx dy ’ dz 9 
se obtienen las tres componentes buscadas : sustituyendo por 
decontado en las expresiones 
XX _V 
dx ~ ■ 
[x, y , «); 
dN 
dy 
V'„ (x, y, z); 
áV 
= V’ z (*, y, «), 
en vez de x t y , £ las coordenadas del punto que se considere. 
Pero no es esta la única ventaja de la potencial: no es una 
pura creación analítica, que simplifique ó reduzca el número de 
integraciones: tiene significación mecánica importantísima, y 
sobre ella estriba toda la teoría moderna de la electricidad y 
del magnetismo como iremos viendo. 
III. Las lineas de fuerza y las superficies equipotenciales. 
Supongamos un sistema eléctrico cualquiera, que para abreviar 
llamaremos S, (fig, 6. a ) compuesto de la manera más general, 
de puntos eléctricos , positivos ó negativos, aislados; de líneas de 
electricidad; de superficies y volúmenes con determinadas car- 
gas de uno ú otro signo distribuidas en forma continua; d econ- 
