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ductores con ciertas masas eléctricas en sus respectivas super- 
ficies; etc. : en suma, un sistema tan complicado, ó tan sencillo, 
como se quiera, y rodeado de un campo eléctrico, es decir, de 
un espacio sobre el cual pueda ejercer su acción. 
Tomemos, para fijar las ideas, un punto A, y determine- 
mos, suponiendo en este punto una masa -f- 1, la acción del 
sistema S sobre el punto A: sea la dirección de dicha fuerza AF. 
Tomemos sobre AF otro punto A', infinitamente próximo 
al A, y determinemos asimismo la acción del sistema S sobre 
este segundo punto: su dirección A' F' diferirá infinitamente 
poco de la AF. 
Repitamos esta operación un número infinito de veces, y 
tendremos el polígono infinitesimal, y en el límite la línea 
continua AA' A" A' " . . . 
A esta línea se le da el nombre de línea de fuerza y queda 
con lo dicho perfectamente definida. 
Una línea de fuerza cualquiera, la que pasa por A, por 
ejemplo, es aquella, en cada punto de la cual , la tangente coincide 
con la dirección de la fuerza que el sistema S ejerce sobre el pun- 
to de que se trata, si en él existe una masa de éter (es decir, 
una masa eléctrica); ó, suponiendo que fuese el vacío, la que 
ejercería, si en dicho punto se colocase cualquier masa: la ma- 
sa + 1, por ejemplo. Porque nótese que la dirección de F no 
depende de la masa del punto sobre el cual se busca la acción, 
sino del sistema en sí. Esto es evidente, puesto que 
mFx 
m P 
etc. 
Como lo que hemos dicho del punto A, pudiera decirse de 
otro cualquiera B, resulta que todo el campo eléctrico, ó sea el 
sometido á la influencia de S, está cruzado por infinito núme- 
ro de líneas de fuerza AA 1V ; BB', CC’;... 
Es como si dicho campo eléctrico estuviese cuajado de cor- 
dones elásticos, sometidos á las tensiones de las fuerzas F y 
reobrando unos sobre otros. 
Esta concepción tan sencilla como fecunda é ingeniosa, y 
tan verdadera á mi entender, es debida al ilustre Faraday. 
Más adelante insistiremos sobre ella. 
