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sea 1), que corte á la superficie S: sea dS el área de entrada y 
dS' el área de salida. 
Tracemos igualmente dos esferas desde A como centro y 
c on los radios AB, AB'; y designemos por dA y el A 1 las áreas 
que determina en ambas esferas el cono A. 
La fuerza eléctrica de ra en un punto de dS, suponiendo, 
como siempre, que para medirla se colocase en dicho punto 
una masa eléctrica -J- 1* y suponiendo que las unidades eléc- 
tricas son tales que el coeficiente constante es 1 , será 
llamando r á la distancia AB. xinálogamente la fuerza eléctri- 
ca en un punto de dS' será asimismo 
r = 
Llamando f n y f n á las componentes de / y /', normales á 
la superficie; y designando por aya' los ángulos de f n y f' n 
con / y /', tendremos : 
f m , m 
A=7T C0Sa i /«= 7i- c °s*; 
y, multiplicando los dos miembros de la primera ecuación por 
dS y por dS' los dos de la segunda: 
f n dS = eos a dS; f n dS'= ~ eos a' dS' 
Pero 
luego 
dS eos a d A y dS' eos a'=dA': 
r 7c¡ dA , a , dA 
Jn db = f n dS = m-^. 
Como, por otra parte, 
dA dA' 
tendremos por último 
/ w dS = rada) y / r n dS' = rada). 
Ahora bien, si de igual manera que al producto de una 
fuerza eléctrica F ( fig . 9. a ) por un área normal A le hemos da- 
do el nombre flujo de fuerza á través del plano C, llamamos 
