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mado por dx, dy, dz para cualquier punto del campo eléctrico 
de un sistema T de masas (fig. 14); y sea este paralelepípedo 
la superficie S del teorema anterior. 
Supongamos que todas las masas eléctricas son exteriores. 
En esta hipótesis la suma de los flujos de fuerza para las seis 
caras será nula. 
El flujo normal en la cara BMC, perpendicular al eje de las 
x, será la componente normal á BMC X área BMC. 
Pero, llamando Y la potencial del sistema, sabemos que se 
obtiene la componente según cualquier dirección, tomando la 
derivada de Y respecto á la dirección de que se trata con el 
signo — . 
De modo que la expresión del flujo será 
dV 7 7 
-I — — X dy . dz. 
dx 
Ponemos el signo -f- porque la derivada se toma respecto 
á la dirección negativa del eje de las a?, y este signo con el sig- 
no — de la fórmula general da el signo positivo. 
El flujo de la cara AM' será, análogamente, el que se ob- 
tenga dando á x en — - el incremento que corresponde: 
