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componentes de la fuerza eléctrica de cualquier sistema; pero 
además de esta ventaja, de carácter analítico, tiene una signi- 
ficación mecánica fundamental. 
Sea Y == Y (x, y , z) la potencial de cualquier sistema eléc- 
trico, actuante sobre el campo que le rodea. Dando dos valores 
cualesquiera á la constante que determina cada superficie equi- 
potencial, tendremos dos superficies de nivel: 
V (. x , y, z) = C, 
v (*, y, ») = C'. 
Imaginemos, que una masa eléctrica m ( fig . 15) pasa de una 
superficie C' á la otra C, siguiendo cualquier curva M' M: con- 
sideremos un elemento AB de su trayectoria, y sea F la in- 
tensidad de la fuerza eléctrica del sistema en A. 
El trabajo de dicha fuerza, mientras el móvil recorre AB, 
será m X F x AB'; y como el valor de F para el punto A es 
la derivada de Y (x, y, z), según AB', poniendo por x, y, z 
las coordenadas del punto A, tendremos, representando por n la 
dirección de la fuerza actuante que será normal á C, C ; : 
Trabajo elemental según AB = — dn x m. 
De donde se deduce que el trabajo total de M7 á M será: 
trabajo de M ; áM 
dY j 
m -- — dn — 
dn 
(mV) 
w 
