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te C 0 sin que pierda ninguna de sus propiedades; y así lo mis- 
mo se expresan las dos superficies por (7 y C, que por 
C J/ -hV 0 ,yC + V 0 : 
de todas maneras la caida de la potencial será la misma G ; — C, 
ó bien (C' -h y o) -(C-h y o) = C' - c. 
Sabemos, que la potencial de cualquier sistema de masas 
eléctricas, tiene la forma 
m 
\¡ (a — x) 2 -j- ( b — y ) 2 -h (c — z ) 2 
m! 
V {a'~xy-\-{b ¡ — yy~h(c r -zy 
siendo m, m 1 ', etc., las masas; a, b , c las coordenadas de m; 
a 1 , b r , c' la de m! ; etc.; y x, y, z las del punto variable que se 
| considera: y de aquí se deduce una consecuencia importante. 
Supongamos que una masa eléctrica p. viene de un punto 
del infinito al punto (x, y, z): el trabajo positivo ó negativo 
que corresponde á este trasporte de electricidad (ó de éter) será: 
siendo V el valor de la potencial en (x, y , z), que es una de 
las posiciones extremas, y V 0 el valor de V en el punto del in- 
finito, que es otra posición extrema de p.. 
Pero en el valor anterior, cuando el punto pi está en el infi- 
nito, una de las coordenadas x, y , z por lo menos será infinita y 
el valor de V será cero: por lo tanto V 0 =0, y el trabajo anterior 
se. reducirá, pues, á --p.V: si ^ = 1, dicho trabajo es — Y. 
De suerte que la potencial Y representa numéricamente el 
trabajo que ha de consumirse sobre una masa eléctrica 1 , para 
hacerla venir desde el infinito á la posición que ocupa. 
He aquí otra significación importantísima de la potencial 
que algunos autores toman por definición de la misma; porque 
en efecto una vez colocada en el espacio finito, representa un 
trabajo potencial: es decir, posible . 
Resumiendo: la potencial de un sistema eléctrico es una 
función de x, y , z cuyas propiedades fundamentales son las 
siguientes. 
