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supuesto, que la masa [x no alteraba sensiblemente dicho sis- 
tema; es decir que jx era sumamente pequeña. De no ser así, 
sería preciso dividirla en elementos rfjx. 
El primero exigiría para su trasporte el trabajo Y dg.. 
El segundo encontraría, no ya la potencial Y, sino otra 
V ■+■ dV, producida por las alteraciones que el primer elemento 
dg. hubiese introducido en el sistema: de suerte que el trabajo 
sería (Y -h dV) d¡¿. Y así sucesivamente. Este problema es su- 
mamente sencillo y está resuelto en todos los tratados. 
Como para nuestro objeto importa poco, no insistiremos 
sobre una cuestión puramente analítica. 
2.° Hay multitud de teoremas sobre sistemas eléctricos en 
equilibrio, que pueden verse en las obras especiales de Mas- 
car!, Briot, Clerk-Maxwell y otros autores; pero de todos ellos 
s,ólo citaremos, pues de él hemos de hacer uso más adelante, 
el de máximos y mínimos de la potencial. 
Supongamos queM (Jig. 17) sea un punto en que la po- 
Fig. 17. 
tendal alcance un máximo P. Si al rededor de M, en todas las 
direcciones del espacio, trazamos rectas MA, MA', MA 7/ , 
MA f// ... y si elegimos un valor P ; = P — <7P algo inferior á P, 
podremos encontrar en cada recta un punto para el cual la po- 
tencial seaP 7 . Esto es evidente, toda vez que siendo P un máxi- 
mo, á su alrededor y en todos sentidos la potencial desciende. 
Sean a, a a ”... dichos puntos: la superficie a, a', a" ... 
que pasa por todos ellos constituirá la equipotencial de valor P' , 
