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Tendremos, pues, que alrededor del punto M ( fig . 18) de 
potencial máximo, las superficies de nivel constituyen superfi- 
cies cerradas que envuelven á M. 
Fig . 18. 
Si V t y Y 2 representan dos de estas superficies infini- 
tamente próximas, y A* A 2 = n la normal común en cualquier 
punto, la fuerza eléctrica de todo el sistema en A t será 
cantidad evidentemente positiva, porque V t es mayor que V 2 , 
puesto que desde M el valor de la potencial va descendiendo, 
como hemos dicho, en todas direcciones. 
Llamando ds al elemento de^ superficie V a , el flujo de fuer- 
za será para la superficie Y 2 
Y y 
^ ds = ZF n ds; 
cantidad que, por componerse de sumandos positivos, tiene un 
valor positivo, H por ejemplo. 
Ahora bien, de las dos ecuaciones 
ó sea 
E ~F n ds = 0 y E F n ds = 4t rm, 
H — 0 y H = 4 7zm_, 
la primera es absurda: luego ha de verificarse la segunda; de 
